Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de

Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers TIPE: Précession du Périhélie de Mercure Jean-Julien Fleck Épreuve de TIPE Session 2019 Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 1 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Plan de l’exposé 1 Introduction Historique 2 Le point de vue de la Relativité Restreinte 3 Le point de vue de la Relativité Générale 4 Conclusion 5 Exemples divers Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 2 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Position du problème La mécanique newtonienne, une mécanique bien huilée Précession du périhélie de Mercure Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 3 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Position du problème La mécanique newtonienne, une mécanique bien huilée Précession du périhélie de Mercure Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 3 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Position du problème La mécanique newtonienne, une mécanique bien huilée Précession du périhélie de Mercure Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 3 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Explication classique Théorie des perturbations : explication de 531′′ d’arc/siècle Vulcain, un bon candidat (Le Verrier, 1859) mais pas de confirmation expérimentale... Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 4 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Explication classique Théorie des perturbations : explication de 531′′ d’arc/siècle Vulcain, un bon candidat (Le Verrier, 1859) mais pas de confirmation expérimentale... Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 4 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Explication classique Théorie des perturbations : explication de 531′′ d’arc/siècle Vulcain, un bon candidat (Le Verrier, 1859) mais pas de confirmation expérimentale... Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 4 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Complément relativiste La relativité restreinte permet déjà un mieux (7′′ d’arc en plus par siècle) mais c’est la générale qui va sauver la mise en ajoutant les 43′′ qui manquaient Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 5 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Introduction historique Complément relativiste La relativité restreinte permet déjà un mieux (7′′ d’arc en plus par siècle) mais c’est la générale qui va sauver la mise en ajoutant les 43′′ qui manquaient Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 5 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Dynamique relativiste Nouvelle définition de la quantité de mouvement ⃗ p = γ m⃗ v avec γ = 1 q 1 −v2 c2 Avec les développements « classiques » et en posant u = 1/r, on en arrive à l’équation d2u dθ2 + u = GMm E L2 c2 | {z } Partie usuelle + (GMm)2 L2 c2 u | {z } Partie relativiste Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 6 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Équation de l’ellipse Équation différentielle remise en forme du dθ + B2 u = A avec B = s 1 − GMm L c  2 Équation de l’« ellipse » u = A B2 (1 + e cos [B (θ −θ0)]) soit r = p 1 + e cos [B (θ −θ0)] Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 7 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Équation de l’ellipse Équation différentielle remise en forme du dθ + B2 u = A avec B = s 1 − GMm L c  2 Équation de l’« ellipse » u = A B2 (1 + e cos [B (θ −θ0)]) soit r = p 1 + e cos [B (θ −θ0)] Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 7 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Équation de l’ellipse Équation différentielle remise en forme du dθ + B2 u = A avec B = s 1 − GMm L c  2 Équation de l’« ellipse » u = A B2 (1 + e cos [B (θ −θ0)]) soit r = p 1 + e cos [B (θ −θ0)] Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 7 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Équation de l’ellipse Équation différentielle remise en forme du dθ + B2 u = A avec B = s 1 − GMm L c  2 Équation de l’« ellipse » u = A B2 (1 + e cos [B (θ −θ0)]) soit r = p 1 + e cos [B (θ −θ0)] Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 7 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point de vue de la Relativité Générale Conclusion Exemples divers Relativité Restreinte Équation de l’ellipse Équation différentielle remise en forme du dθ + B2 u = A avec B = s 1 − GMm L c  2 Équation de l’« ellipse » u = A B2 (1 + e cos [B (θ −θ0)]) soit r = p 1 + e cos [B (θ −θ0)] Jean-Julien Fleck TIPE Mercure 7 / 14 Introduction Historique Le point de vue de la Relativité Restreinte Le point uploads/Geographie/ presentation-beamer-pour-tipe-2019.pdf

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• Publié le Dec 29, 2022
• Catégorie Geography / Geogra...
• Langue French
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