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Chapitre 2. Cinématique 2. CINÉMATIQUE Etude des mouvements indépendamment des

Chapitre 2. Cinématique 2. CINÉMATIQUE Etude des mouvements indépendamment des causes. 1. RAPPELS 1.1 Mathématiques .Dérivée d’une fonction. Définition. Soit f la fonction qui à un instant quelconque t associe la grandeur physique x = f(t). A l’instant t+Δt (où la durée Δt est très petite) x devient x+Δx et x+Δx = f (t+Δt). La dérivée première de x par rapport à t est f’(t) =  t t f t t f O t       ) ( ) ( lim f’(t) =  t x x x O t       ) ( ) ( lim =  t x O t     lim . En physique, f’(t) est notée dt dx ou bien x  Interprétation géométrique de la dérivée Si on trace la courbe C représentant la fonction f = x(t) dans un repère orthonormé, la dérivée de f à t0 soit f’(t0) = 0 dt dx       .Elle est égale au coefficient directeur ou pente de la tangente à C au point M d’abscisse t0. Elle se calcule en faisant le rapport 0 t x         en tenant compte des unités (voir schéma et application numérique) - Pour t = t1 f’(t1) = 1 t x         > 0 la fonction f (t1) est localement croissante - Pour t = t2 f’(t2) = 2 t x         = 0 la fonction f(t2) passe ici par un maximum - Pour t = t3 f’(t3) = 3 t x         < 0 la fonction f(t3) est localement décroissante Ci-dessous, la courbe © Pour calculer la dérivée dt dx en M1 soit, la pente de la tangente en M1à la courbe ©, il faut faire le rapport B M AB 1 = 1 t x         on trouve dt dx = s 0 , 1 m 4 , 2 dt dx = 2,4 m.s-1 Quelques dérivées à connaître f(t) = Cte  f’(t) = 0 f(t) = t2 + Cte  f’(t) = 2 t f(t) = t + Cte  f’(t) = 1 f(t) = k t2 + Cte  f’(t) = 2 k t f(t) = k t + Cte  f’(t) = k f(t) = tn + Cte  f’(t) = n tn-1 où k, et n sont des grandeurs constantes. Mais en physique, attention aux unités. 9 Chapitre 2. Cinématique Dérivée d’un vecteur. Si la variable est le temps comme cela arrive souvent en cinématique, la dérivée d’un vecteur représente la variation du vecteur par unité de temps. C’est donc encore un vecteur qui a une valeur, une direction et un sens. La dérivée du vecteur v par rapport au temps, se note dt v d Primitive d’une fonction Une fonction F(t) est une primitive de la fonction f(t) si la dérivée F(t) est égale à f(t) : F’(t) = f(t) Quelques primitives à connaître : f(t) = k = Cte  F(t) = k t + Cte f(t) = k t +h  F(t) = k 2 t 2 + h t +Cte f(t) = t  F(t) = 2 t 2 + Cte f(t) = tn  F(t) = 1 n t 1 n   +Cte f(t) = k t  F(t) = k 2 t 2 + Cte 1.2 Cinématique Définitions Les grandeurs fondamentales de la cinématique sont l’espace ou longueur [L] et le temps [T] Les grandeurs dérivées sont : - la vitesse, espace parcouru par unité de temps     T L - l’accélération, variation de vitesse par unité de temps     2 T L Les unités du Système International (S.I.) sont pour la longueur, le mètre (m) et pour le temps, la seconde (s) ce qui donne pour la vitesse, le m.s-1 et pour l’accélération, le m.s-2. On se limite au mouvement d’un mobile ponctuel. C’est le cas où les dimensions du mobile sont petites par rapport aux distances parcourues. C’est aussi le cas de la translation où tous les points du mobile ont même mouvement, connaître le mouvement d’un point, c’est connaître totalement le mouvement du mobile. Pour étudier le mouvement d’un mobile, il faut choisir :  un système de référence ou référentiel (R).puisque le mouvement décrit dépend du référentiel choisi. On dit que le mouvement est relatif à (R). Par exemple, si on étudie le mouvement de la valve d’une roue de vélo : dans le référentiel de la roue, elle est immobile dans le référentiel du cadre du vélo, son mouvement est circulaire dans le référentiel de la route (terrestre), son mouvement est cycloïdal. On choisira le référentiel, en fonction du type de mouvement étudié : référentiel terrestre, pour un train, une voiture, un vélo. Pour étudier le mouvement des planètes et des sondes spatiales, on utilise le référentiel héliocentrique, lié au centre S du Soleil. Un repère associé a comme origine le 10 Chapitre 2. Cinématique centre du Soleil et comme axes trois droites orientées joignant ce centre à trois étoiles si lointaines qu’elles nous paraissent immobiles. Pour étudier le mouvement des satellites terrestres on utilise le référentiel géocentrique lié à la Terre dans son mouvement autour du soleil, mais pas dans son mouvement de rotation journalier. Le repère qui lui est associé a comme origine, le centre T de la Terre et comme axes trois droites orientées joignant T à trois étoiles si lointaines qu’elles semblent fixes. (Voir figure en dynamique)  un repère d’espace fixé au référentiel. Le repère est muni d’une origine O, et de 3 axes perpendiculaires entre eux. Ces axes portent des vecteurs unitaires k , j , i    .qui constituent un trièdre trirectangle. Le repère est dit orthonormé. Par exemple un repère terrestre (O, k , j , i    ) ou ( Oz Oy Ox , , ) est lié au référentiel Terre. Le repère terrestre ou du laboratoire,se simplifie, si le mouvement s’effectue dans un plan ; il n’a plus que deux axes ( Oy Ox, ). Si le mouvement a lieu sur une droite, il n’a plus qu’un axe (Ox ). Repères : à 3 dimensions, à 2 dimensions à 1 dimension Mouvement dans l’espace Mouvement dans le plan Mouvement rectiligne  Un référentiel de temps, qui permet de décrire l’écoulement du temps. Il est constitué d’une horloge, d’une origine des temps et d’une unité. Les grandeurs d’espace, position, vitesse, accélération se représentent par des vecteurs attachés à la trajectoire du mobile. Alors et de façon générale, - Le vecteur position OM donne la place du mobile ; k z j y i x OM       où x, y, z, sont les - coordonnées cartésiennes qui sont fonction du temps. - Le vecteur vitesse est la dérivée du vecteur position : dt ) OM ( d v   - Le vecteur accélération est la dérivée du vecteur vitesse : 2 2 dt ) OM ( d dt v d a     Dans le cas d’un mouvement circulaire 11 x i  k  y z M O i  O j  M y x i  x O . M Chapitre 2. Cinématique Il y a deux autres choix possibles pour définir la position du mobile : - L’abscisse curviligne. Lorsque le mobile se déplace sur une trajectoire courbe, il est commode de repérer sa position sur la courbe. Pour cela il faut choisir une origine M0 sur cette courbe et l’orienter. La position du mobile M peut être repérée par son abscisse curviligne s qui est la distance parcourue par M depuis son origine, affectée d’un signe. M M s 0  - l’abscisse angulaire Dans le cas d’un mouvement circulaire de centre O et de rayon R, la position de M peut être par son abscisse curviligne s ou par son abscisse angulaire définie par ) ( , OM OM 0   , proportionnelle à l’abscisse curviligne s. Quand le mobile tourne de 2π (rad), il décrit une circonférence de longueur s = 2πR. On a donc la relation : R 2 s 2     et s = R.θ (θen rad) Le vecteur vitesse est donné par     . dt ds v où   est un vecteur unitaire tangent à la trajectoire Le vecteur accélération peut s’exprimer en fonction de deux autres composantes, l’accélération tangentielle T a qui témoigne de la variation de la valeur de la vitesse et l’accélération normale N a qui exprime la variation de la direction de la vitesse. Un mouvement circulaire uniforme (à vitesse constante) se caractérise par une accélération normale non nulle. Mais une accélération tangentielle nulle. N T a a a   Les deux uploads/Geographie/ chap-2-cinematique.pdf