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1 Résumé Cours Optique Géométrique Module Optique Géométrique S2 Pr. Khalid Nou

1 Résumé Cours Optique Géométrique Module Optique Géométrique S2 Pr. Khalid Nouneh Année universitaire 2016/2017 Université Ibn Tofail FS Kenitra exosup.com exosup.com page facebook page facebook Indice de réfraction: définit la vitesse de la lumière dans le milieu optiquement plus dense n=c/v. •Les rayons réfracté et réfléchi sont dans le plan d’incidence. •Le rayon réfléchi fait un angle i2 avec la N, tel que: i2=-i1 •Le rayon réfracté fait un angle i2’ avec la N, tel que: n1(λ)sin(i1)= n2(λ)sin(i2’) •Quand n1< n2 : Rayon réfracté maximum i2max = arcsin(n1/ n2). •Quand n1> n2 : Réflexion totale pour i1>i2= arcsin(n2/ n1). Principe du retour inverse de la lumière: La symétrie de ces relations nous montre que le chemin suivi par la lumière ne dépend pas du sens de propagation. Chapitre I: Approximation de l’optique géométrique, rayon lumineux Bilan de loi de Snell-Descartes Conditions de Gauss •Les angles des rayons doivent être faibles ; •Les rayons lumineux doivent être peu écartés de l’axe optique (la hauteur d’incidence h faible devant le rayon de courbure des dioptre ou miroirs . •On dit que les rayons sont paraxiaux. Les conditions de Gauss assurent aux systèmes centrés un stigmatisme (conjugaison point à point), et un aplanétisme (conjugaison plan à plan) approchés. 3 Prisme Angle de déviation Rayon émergent Rayon incident exosup.com exosup.com page facebook page facebook Relations de conjugaisons du dioptre sphérique et dioptre plan II. Dioptre Sphériques: II. 1 Relation de position du DS avec origine au sommet S : 2 1 2 1 ' n n n n SA SA SC    II.2 Relation de position du DS avec origine au centre C : Vergence d’un dioptre sphérique: 1 2 1 2 ' n n n n V CS SF SF     Foyer image , Foyer objet d’un dioptre sphérique: Distance focale image Distance focale objet Si CS<0 on dit que dioptre (miroir) convexe Si CS>0 on dit que le dioptre (miroir) est concave R= CS est dite rayon du dioptre (miroir) 1 2 1 2 1 2 ' ' n n n n n n V CA CA CS SF SF       Grandissement transversal (g) ' SA ' n SA n  Dioptre plan: Cas particulier du dioptre sphérique avec Rl’infini •Grandissement : gDP =n’SA’/nSA= 1 Relation entre F et F’: ' SF SF SC   1 ' 2 n SF n SF  et II.3 Relation de position du DS avec origine au foyer F : ' ' ' F A FA SF SF    int int ' '( ) ext n n AA HH n   Lame à face: exosup.com exosup.com page facebook page facebook V. Relations de conjugaison du miroir sphérique Pour retrouver les relations de conjugaisons du miroir sphérique, il suffit de remplacer dans les relations du DS n1 par n et n2 par –n (le signe – traduit la réflexion càd inversion du sens de propagation), on obtient les trois relations RDC des miroirs sphérique : 2 1 2 1 ' n n n n SA SA SC    n1=n et n2=-n 1 2 1 2 ' n n n n CA CA CS    n1=n et n2=-n ' ' ' F A FA SF SF    SF = SF’ ' SF SF SC   1 ' 2 n SF n SF  et Formules de grandissement avec origine au centre et origine au sommet et 7 •Tous les rayons incidents parallèles à l’axe optique passent par F’ •Tous les rayons incidents qui passent par F sortent du dioptre parallèles à l ’axe optique. •Si V>0 alors F et F’ sont respectivement du coté des rayons incidents et du coté des rayon réfractés. •Si V<0 alors F et F’ sont respectivement du coté des rayon réfractés et du coté des rayons incidents. Remarque: le rayon qui passe par le centre C du dioptre n’est pas dévié. III.7 Constructions pratiques: utilisation du Foyer objet F et Foyer image F’. 4. deux rayons incidents parallèles donnent des rayons réfléchis qui, eux ou leurs prolongements, se croisent dans le plan focal image ; 5. deux rayons incidents qui, eux ou leurs prolongements, se croisent dans le plan focal objet donnent des rayons réfléchis parallèles entre eux. Construction de l’émergent d’un incident donné: utilisation du Foyer objet F et Foyer image F’ secondaire. DS divergent, V<0 : utilisation du foyer objet DS divergent, V<0: utilisation du foyer image Utilisation d’un foyer image secondaire. Utilisation d’un foyer objet secondaire Systèmes centrés - Grandissement transversal: - Grandissement angulaire: Grossissement: ' ' A B AB g  - Relation Lagrange Helmholtz: 1-Plans et points principaux ' G    Propriétés -Les plans principaux sont conjugués l’un de l’autre et le grandissement entre ces 2 plans est égal à 1. Dans l’approximation de Gauss, les points principaux du dioptre sphérique H et H’ sont confondus et très proche du sommet S; ainsi H = H’ ≠ S -Cas particulier: Dioptre sphérique 2-Plans nodaux: Ce sont deux plans (N, N’) perpendiculaire à l’axe optique pour lesquels le grandissement angulaire vaut g = -1 . Les points nodaux correspondant à l’intersection de ces plan nodaux avec l’axe optique du système, tel qu’à tout rayon incident passant par N correspond un émergent parallèle à l’incident passant par N’. e= HH’ = NN’ =L’interstice du système On considère un point A du plan focal objet. Un rayon AI parallèle à l'axe émerge selon I'F'. Le rayon parallèle à I'F' issu de A coupe l'axe en N. Les triangles AFN et I'H'F' sont égaux. On en déduit que FN = H'F‘ La position de N est indépendante de la position de A. On montre de même que F'N' = HF . Soit N' le conjugué de N. NN'L'L est un parallélogramme donc NN' = LL' = HH' = e. e est l'interstice du système. Distance interstice du système f= HF = F’N’ et H’N’ = HN = H’F’ + F’N’ = f + f’ f’= H’F’ = FN exosup.com exosup.com page facebook page facebook Distances focales 3- Plans antiprincipaux et plans antinodaux: Les plans antiprincipaux sont deux plans perpendiculaire à l’axe optique pour lesquels le grandissement transversal vaut g = -1 . Les points antiprincipaux correspondant à l’intersection de ces plan antiprincipaux avec l’axe optique du système. Les plans antinodaux sont deux plans perpendiculaire à l’axe optique pour lesquels le grossissement angulaire vaut g = -1 . Les points antinodaux correspondant à l’intersection de ces plan antiprincipaux avec l’axe optique du système. Vergence V> 0 ----système convergent V< 0 ----système divergent Distance focale objet: Distance focale image: Le rapport des distances focales d’un système centré est égal au rapport des indices des milieux extrêmes changés de signe Relation de Lagrange: f HF  ' ' ' f H F  ' ' n n V f f   en dioptries ou m-1 ' ' f n f n  5- Centre optique: C’est le point du milieu intermédiaire tel qu’à tout rayon dont le support passe par ce point correspond un incident et un émergent parallèle. Sa position est définit par la relation : 1 1 1 1 1 2 2 2 2 2 OC OS S C R R OC OS S C    N---------------O --------------N’ D1(1, n) D2(n, 1) Relation valable dans le cas des milieux extrêmes identiques. Dans ce cas aussi le centre optique constitue l’image du point nodal objet par rapport à la face d’entrée et l’objet du point nodal image par rapport à la face de sortie: 4- Foyers et plans focaux ' 1 ' ' f f H A HA   Relation de conjugaison avec origines des abscisses aux points principaux H et H’ Grossissement: ' ' HA G H A  Et la relation entre G et gt . ' ' t f n G f n g   Relation de Newton (origine aux foyers F, F’): . ' ' ' FA F A ff  Relation de conjugaison avec origines aux points principaux H et H’ ' ' ' ' ' n n n n V f f H A HA     ' ' ' f H F et f HF   Avec Propriétés des systèmes centrés Milieux extrêmes identiques: ' f f  Grandissement transversal: ' ' ' ' ' ' ' ' ' t n H A f H A f F A n f f HA HA FA g     Cas du dioptre sphérique Association de deux systèmes centrés dioptriques: Axe optique n N n’ ' 1 1 1 1 n N f et f V V   ' 2 2 2 2 ' N n f et f V V   Pour S1: Et pour S2: ' 1 1 f N f n  ' 2 2 ' f n f N  L’analyse de la construction montre que F’ est le uploads/Geographie/ essentiel-a-retenir-og-smai-smpc-k-nouneh.pdf