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Université Ibn Zohr-CUAM dataelouardi.jimdo.com 1 Prof El Ouardi Travaux dirigé

Université Ibn Zohr-CUAM dataelouardi.jimdo.com 1 Prof El Ouardi Travaux dirigés de l’optique géométrique Correction de série N° 1 I- Connaissances essentielles - Quel domaine de longueurs d’onde correspond à la lumière visible par l’œil ? Précisez quelques longueurs d’onde. - Situez l’infrarouge et l’ultraviolet. - Définir l’indice d’un milieu. Quand est-ce qu’un milieu est moins ou plus réfringent ? - Citez les lois des Descartes. - Quand peut-on avoir réflexion totale ? Réponse a* Les longueurs d'onde du domaine visible s'étendent, dans le vide ou dans l'air, de 400 nm à 800 nm. Le violet, le bleu le vert, le jaune, l’orange et le rouge. Les couleurs aux limites sont le violet (vers 400 nm) et le rouge (vers 800 nm). b- Situez l’infrarouge et l’ultraviolet. Le rayonnement ultraviolet (UV) : C'est un rayonnement électromagnétique d'une longueur d'onde plus courte que celle de la lumière visible, mais plus longue que celle des rayons X. Il est compris entre 100 et 400 nm. Les ultraviolets peuvent être subdivisés en deux catégories, selon leur longueur d'onde : UV proches (380-200 nm) et UV extrêmes (200 - 100 nm). L'homme ne peut l'observer qu’indirectement, soit par fluorescence, soit à l’aide de détecteurs spécialisés. Les radiations UV ont des longueurs d'onde inférieures à celles du domaine visible. Elles sont invisibles. Elles sont émises par le soleil et certaines lampes (lampe à vapeur de mercure). Elles jouent un rôle important dans la photosynthèse. Le rayonnement infrarouge (IR) : C'est un rayonnement électromagnétique d'une longueur d'onde supérieure à celle de la lumière visible mais plus courte que celle des micro-ondes. Il se situe entre 800nm et 1000 µm. Si les UV sont divisés en deux groupes, les IR peuvent être eux répartis en trois groupes (IR proche, IR moyen et IR lointain), même si cette classification n'est pas universelle. c- Définition de l’indice d’un milieu. Par définition C n V  n : L’indice de réfraction ; C : La célérité : la vitesse de la lumière dans le vide ; V : la vitesse de la lumière dans un milieu donné ; * Soient deux milieux d’indices de réfraction, respectivement n1 et n2. Si n1 > n2 alors le milieu d’indice n1 est plus réfringent que le milieu d’indice n2. Université Ibn Zohr-CUAM dataelouardi.jimdo.com 2 Prof El Ouardi d- Les lois des Descartes *- Lois de réflexion Premier loi de snell-descartes: Le rayon réfléchi est dans le même plan d’incidence. Deuxième loi de snell-descartes: L’angle de réflexion est égal à l’angle d’incidence : i = i′ 2- Réfraction de la lumière Une partie de faisceau laser incident change de direction en traversant la surface de séparation de l’air et de l’eau contenue dans une cuve : on dit que le faisceau transmis est réfracté. Définitions La réfraction est le changement de direction que subit un rayon lumineux en passant d’un milieu transparent et homogène à un autre indice différent.  la normale est la perpendiculaire à la surface de séparation des deux milieux au point d’incidence 1.  la surface de séparation des deux milieux est appelée surface de réfraction (ou dioptre) - SI : rayon incident et IR rayon réfracté. - I : le point d’incidence. - NI : normale à la surface de séparation. - Le plan d’incidence : on appelle plan d’incidence, le plan qui contient : le rayon incident (SI) et la normale (IR) au point d’incidence I. - Énoncé de la première loi de Descartes : Le rayon réfracté est dans le plan d’incidence. 2- 2- Lois de réfraction 1ère loi : loi du plan Le rayon réfracté appartient au plan d’incidence. 2ème loi : loi des angles L’angle d’incidence i1 et l’angle de réfraction i2 vérifient la relation : n 1 sini 1 n2 sini2 où n1 et n2 sont les indices de réfraction des deux milieux. Remarque : ces lois sont souvent connues sous le nom de lois de Descartes ou lois de Snell-Descartes. Elles ont été découvertes indépendamment par Snell (1580-1626) et Descartes (1596-1650) - Quand peut-on avoir réflexion totale ? Angle de réfraction limite Supposons que la lumière se propage d'un milieu moins réfringent vers un milieu plus réfringent (soit n2 > n1) . En appliquant la formule de Descartes : 1 2 1 2 sin sin n i i n  alors 2 1 sin sin i i  et donc 2 1 i i  à tout rayon incident correspond donc un rayon réfracté qui se rapproche de la normale en pénétrant dans le milieu plus réfringent. On retiendra comme règle générale : Lorsqu’un rayon lumineux passe d'un milieu moins réfringent vers un milieu plus réfringent, il se rapproche de la normale au point d'incidence. Si l'incidence est rasante, c'est-à-dire i1 = 90°, l'angle de réfraction i2 prend une valeur particulière λ appelée angle de réfraction limite défini par : 1 2 sin n n  Université Ibn Zohr-CUAM dataelouardi.jimdo.com 3 Prof El Ouardi Réflexion totale Supposons maintenant que la lumière passe d'un milieu plus réfringent vers un milieu moins réfringent. Si l'on fait croître l'angle d'incidence i1 depuis la valeur 0 (correspondant à l'incidence normale), l'angle de réfraction i2 croît plus vite: 1 2 1 2 sin sin n i i n  alors 2 1 sin sin i i  et donc 2 1 i i  i2 prend la valeur extrême égale à 90° lorsque: 2 1 sin n n  où λ n'est autre que l'angle de réfraction limite. Lorsque les rayons incidents arrivent sur le dioptre avec un angle d'incidence supérieur à l'angle limite, ils subissent une réflexion totale alors que pour une valeur inférieure à l'angle limite ils ne subissent qu'une réflexion partielle. La surface de séparation des deux milieux se comporte alors comme un miroir parfait. On notera que quelle que soit la valeur de l'angle d'incidence sur un dioptre séparant deux milieux d'indices différents il existe toujours un rayon réfléchi Deux conditions sont donc indispensables pour qu'il y ait réflexion totale : 1. le rayon lumineux doit passer d'un milieu plus réfringent vers un milieu moins réfringent. 2. l'angle d'incidence doit être plus grand que l'angle limite de réfraction. II- Quelques phénomènes - Est-il possible de voir la surface d’un miroir plan ? - Pouvons-nous visualiser un faisceau de lumière dans l’air ? - Pouvons-nous isoler un rayon lumineux ? Réponse - Est-il possible de voir la surface d’un miroir plan ? Ce n’est pas possible de voir la surface d’un miroir car elle ne diffuse pas la lumière. - Pouvons-nous visualiser un faisceau de lumière dans l’air ? Nous ne voyons pas la lumière du faisceau. Notre œil reçoit une partie de la lumière diffusée par les particules qui s’y trouvent, ce qui nous le rend perceptible. - Pouvons-nous isoler un rayon lumineux ? Il est impossible d'isoler un rayon lumineux, car quand la dimension du trou par lequel passe la lumière devient très petite ; on obtient un phénomène qu’on appelle la diffraction. A cette limite d’optique, il faut tenir en compte la nature ondulatoire de la lumière. Université Ibn Zohr-CUAM dataelouardi.jimdo.com 4 Prof El Ouardi Exercice 1 : Dispersion par le verre Le tableau ci-contre donne les longueurs d’onde, dans le vide, de deux radiations monochromatiques et les indices correspondants pour deux types de verres différents. Couleur  (nm) n (crown) n (flint) Rouge 656.3 1.504 1.612 Bleu 486.1 1.521 1.671 1. Calculez les fréquences de ses ondes lumineuses. Dépendent-elles de l’indice du milieu ? On prendra C = 2,998. 108 m.s-1. 2. Calculez les célérités et les longueurs d’onde de la radiation rouge dans les deux verres. 3. a. Un rayon de lumière blanche arrive sur un dioptre plan air-verre, sous l’incidence i = 60°. L’indice de l’air est pris égal à 1,000. Rappeler les lois de Descartes relatives à la réfraction de la lumière. b. Calculer l’angle que fait le rayon bleu avec le rayon rouge pour un verre crown, puis pour un verre flint. Faire une figure. c. Quel est le verre le plus dispersif ? Réponse de l’exercice 1 : Dispersion par le verre 1. les fréquences des ondes lumineuses. On sait que : 0 C T    0 C    AN : 8 14 9 3 10 4.568 10 656.3 10 R Hz        Avec R : la fréquence des rayons rouge ; 8 14 9 3 10 6.167 10 486.1 10 B Hz        Avec B : la fréquence des rayons bleu ; Les fréquences ne dépendent pas du milieu car 0 V V n C n         2. Calcul des célérités et les longueurs d’onde de la radiation rouge dans les deux verres. C V n  0 1 V C n n         AN Dans le verre de crown 8 1.993 10 / C V m s   et 436.3 C nm  Dans uploads/Geographie/ serie-n01-correction 1 .pdf