Remerciez-le!

Remerciez @Admin pour avoir partagé cet document gratuitement, de la manière la plus simple, en partageant sur les réseaux sociaux.

N’ 690 BULLETIN DB L'IJNION DES FIIYSICIENS Initiation aux circuits intégrés, à

N’ 690 BULLETIN DB L'IJNION DES FIIYSICIENS Initiation aux circuits intégrés, à la technologie T.T.L. et aux familles M.O.S. par Jean-Michel ROLANDO, Ecole Normale, Bonneville. INTRODUCTION Un circuit intégré est constitué d’un ensemble de composants produits simultanément sur une unique plaquette de silicium, à la suite d’opérations particulièrement ingénieuses. Son évolution a conditionné (et conditionne encore) celle des ordinateurs (fia- bilité, miniaturisation, capacité de travail, prix...). Depuis 1960 (date de mise en ‘œuvre du procédé « Planar >>), le nombre de transistors intégrés sur la « puce » de silicium est passé de quelques unités à quelques centaines de milliers. Les réalisations les plus complexes de l’ordinateur nécessitent un petit nombre de fonctions simples, répétées évidemment un très grand nombre de fois. Du point de vue électronique, on trou- vera donc quelques cellules de base (portes logiques, bascules pour mémoire...), chacune réalisant une fonction élémentaire, et dont l’élément principal est le transistor. Deux familles se sont développées parallèlement, l’une fondée sur les transistors bi- polaires au silicium (généralement de type NPN), l’autre utilisant des transistors à effet de champ de type M.O.S. (Métal - Oxyde - Semi-conducteur). Dans une première partie, nous rappellerons brièvement le principe du transistor bipolaire, puis nous étudierons de façon un peu plus détaillée celui du transistor M.O.S., moins connu dans nos lycées. Dans la seconde partie, nous donnerons un aperçu de la fabrication des circuits intégrés. La troisième partie sera consacrée à l’étude de la technologie bipolaire actuellement la plus répandue (T.T.L. = Transistor, Transistor, Logic), et à celle d’une de ses variantes (T.T.L. Schottky). Pour terminer, nous étudierons dans la quatrième partie les principaux circuits à transistors M.O.S. 2 BULLETIN DE L’UNION DES PHYSICIENS Nous aurons, au cours de ces pages, à analyser le fonction- nement de portes logiques qui, comme chacun sait, travaillent en système de numération binaire. Bien que quelques contraintes technologiques aient conduit parfois à adopter une convention inverse, nous raisonnerons ici en logique positive : le niveau logique 1 est représenté par le potentiel positif le plus élevé ; le niveau 0 par le potentiel le plus bas. Première partie : DEUX ELEMENTS DE BASE : LE TRANSISTOR BIPOLAIRE ET LE TRANSISTOR M.O.S. 1. LE TRANSISTOR BIPOLAIRE AU SILICIUM. Nous supposons connues du lecteur les principales propriétés des semi-conducteurs dopés par des impuretés de type N ou P, ainsi que celles de la jonction P-N. Nous raisonnerons sur un transistor NPN. Les courants étant dus aux porteurs majoritaires de l’émetteur, il s’agira ici d’électrons. Nous ne devrons pas perdre de vue que ceux-ci « montent » spontanément les barrières de potentiel, alors qu’ils ne les « descendent » que s’ils ont une énergie supérieure à la hauteur de celle-ci. AI Transistor non alimenté. Les majoritaires de l’émetteur et du collecteur diffusent dans la base. Il s’établit au niveau de chaque jonction une barrière de potentiel due aux ions fixes du réseau cristallin (fig. 1). Notons Vo la hauteur de cette barrière, r I N t C 6 E Fig. 1 BULLETIN DE L'UNION DES PHYSICIENS 3 B) Transistor dans le montage émetteur commun. Ce montage est présenté fig. 2a et 2 b. Nous avons fait abstraction des résistances de protection de la base et du collecteur. Ec polarise la jonction base-collecteur dans le sens inverse et renforce la barrière de potentiel (Q > V3). Faisons pour l’instant abstraction de l’alimentation Ea : seuls des élec- trons pourraient franchir la barrière v2, mais il n’y en a pas dans la base (excepté quelques minoritaires) et ceux de l’émetteur ne peuvent « descendre » la barrière V,3 de la jonction émetteur- base. Le rôle de Ea est de polariser cette dernière jonction dans le sens direct, et de diminuer ainsi la hauteur de la barrière de potentiel correspondant (vi < V,). l L-0 2-b N c Fig. 2 Les électrons, porteurs majoritaires de l’émetteur, n’ont besoin que d’une faible énergie pour être injectés dans la base. Une infime partie est alors dérivée et constitue le courant de base, mais la plus grande partie « monte » la deuxième barrière de potentiel et passe dans le collecteur. Cl Transistor bipolaire en commutation. Il s’agit de sa principale utilisation dans les circuits logiques. Le courant Ic et la tension VCE sont commandés par le courant 1s ou par la tension VBE, donc, si nous le souhaitons, par la ten- sion d’entrée V, (fig. 3). Envisageons les deux situations extrêmes : - Vs, > 0,7 V ou Ia suffisamment grand : E VCE = 0 et Ic=---. Le transistor est dit saturé. RC - VBE < 0,7 v ou Ig = 0 : V CE = E et Ic = 0. 4 HI:I.lXTIN DE L’UNION DES PHYSICIENS Le transistor est dit bloqué. Le passage du transistor de l’un à l’autre de ces états porte le nom de commutation. ---T$I-+E h Fig. 3 A) Principe. Il comporte trois électrodes : - la source : zone de silicium dopé négativement, diffusée sur un substrat de type P ; - le drain : identique à la source, il ne s’en différencie que par la tension qui lui est appliquée ; - la grille : elle est en aluminium et constitue l’électrode de commande. Elle est isolée de la source, du drain et du substrat par une couche de diélectrique en oxyde de sili- cium SiO,Z. C’est la nature des trois électrodes qui justifie l’appellation M.O.S. (bien que dans certaines versions la grille ne soit pas métallique). La source étant à la masse, appliquons une tension d’une dizaine de volts au drain. En l’absence de polarisation de la grille, les porteurs ne peuvent circuler d’une électrode à l’autre (fig. 4 a). Portons alors cette même grille à un potentiel Vo positif et croissant. Bien qu’elle soit isolée, elle va agir par l’intermé- diaire du champ électrique qu’elle crée à l’intérieur du substrat, en chassant les trous à une certaine distance de l’oxyde de silicium (la dénomination transistor à effet de champ se trouve ainsi justifiée). Il s’établit sous le diélectrique une zone désertée en porteurs positifs. Simultanément, la grille attire de plus en plus les électrons, porteurs majoritaires de la source et du drain, jusqu’à ce que se constitue un canal conducteur de type N II. LE TRANSISTOR M.O.S. A EFFET DE CHAMP. BULLETIN BE L’UNION DES PHYSICIENS .D î> a G -i I-J M+ Substd G IJ 7 -1 w i -C S S S Différentes représentations possibles d’un. M.O.S. canal N. 6 BIJLl.ETlN DE L’UNION DES PHYSTCIENS (fig. 4 b). La tension de grille à partir de laquelle se produit ce phénomène est appelée tension de seuil et sera notée Vs~. Elle vaut environ 1,5 V. Nous appellerons In l’intensité du courant qui emprunte le canal. Signalons que les porteurs ne peuvent pas franchir les jonctions substrat-drain ou substrat-source car elles sont polarisees dans le sens inverse si l’on prend soin de relier le substrat à la masse. Les différents symboles d’un tran- sistor M.O.S. sont représentés fig. 4 c. B) Allure de quelques caractéristiques. 1. Ia = f (V,) à VD constant. Ce qui vient d’être dit suffit pour comprendre l’allure de cette caractéristique présentée fig. 5 a. Fig. 5 a. 2. ID = f (Vn) à Vc constant (fig. 5 b). Fig. 5 b. Vc étant fixée à une valeur supérieure à V,J, faisons croître progressivement Vn. Le courant ID augmente d’abord de façon sensiblement proportionnelle à V n. Mais il s’établit un gradient de potentiel le long du canal. La d.d.p. Vc-Vi entre la grille et un point 1 de ce canal varie de Vc à Vo-Vn, Lorsque Vn aug- BULLETIN DE L’UNION DES PHYSICIENS 7 mente, Vo - Vn diminue. L’épaisseur du canal, fonction croissante de Vo -Vi, diminue également. Lorsque Vo - Vn devient infé- rieure à la tension de seuil V,3, l’étranglement du canal vers le drain est très marqué et le courant In devient indépendant de la tension Va. Mais notons bien que In ne peut pas s’annuler, car c’est son existence même qui conditionne l’apparition du gra- >’ dient de potentiel, donc l’étranglement du canal. 3. Vn = f (Vo) à charge constante (fig. 5 c). Fig. 5 c. Le montage présenté fig. 6 permet d’obtenir cette caractéri- tique. Remarquons que le seuil de commutation du transistor n’est véritablement franc que pour de grandes valeurs de R. Nous reviendrons sur cette propriété dans la quatrième partie au paragraphe I.A. Fig. 6 Cl Les deux principaux types de transistors M.O.S. Celui que nous venons de décrire est le N.M.O.S. à enrichis- sement. En effet, le canal n’existe pas en l’absence de ten- sion de grille. C’est en polarisant celle-ci qu’on enrichit le 8 BULLETIN DE L’UNION DES PHYSICIENS substrat en porteurs de type N. Nous rencontrerons plus loin (quatrième partie, paragraphe II) le P.M.O.S. à enrichissement dont le principe est identique, mais la constitution symétrique : substrat N, drain, source et canal P, source et substrat à la masse, Vn et Vo négatives. Ses différents symboles sont représen- tés fig. uploads/Litterature/ initiation-aux-circuits-integres-a-la-technologie-t-t-l-et-aux-familles-m-o-s.pdf